{"id":40,"date":"2016-02-22T10:29:59","date_gmt":"2016-02-22T09:29:59","guid":{"rendered":"http:\/\/haldi-sarl.ch\/?p=40"},"modified":"2018-01-04T15:56:42","modified_gmt":"2018-01-04T14:56:42","slug":"rotation-de-liquides","status":"publish","type":"post","link":"https:\/\/www.haldi-sarl.ch\/index.php\/2016\/02\/22\/rotation-de-liquides\/","title":{"rendered":"Rotation de Liquides"},"content":{"rendered":"<h1>Rotation de liquides et comportement de diff\u00e9rentes masses dans ce liquide<\/h1>\n<h2>Et si c&rsquo;\u00e9tait vrai? La d\u00e9b\u00e2cle de la calotte glaciaire arctique vers l&rsquo;\u00e9quateur est pour demain!<\/h2>\n<p><img loading=\"lazy\" decoding=\"async\" class=\"alignnone wp-image-42\" src=\"http:\/\/haldi-sarl.ch\/wp-content\/uploads\/2016\/02\/image001.jpg\" alt=\"image001\" width=\"312\" height=\"224\" \/><img loading=\"lazy\" decoding=\"async\" class=\"alignnone size-full wp-image-41\" src=\"http:\/\/haldi-sarl.ch\/wp-content\/uploads\/2016\/02\/image004.png\" alt=\"image004\" width=\"283\" height=\"209\" \/><\/p>\n<p>Partons d&rsquo;une exp\u00e9rience de rotation de masses liquides. Choisissons un r\u00e9cipient cylindrique \u00e0 axe vertical contenant un certain volume d&rsquo;eau. L&rsquo;ensemble est mis en mouvement rotatif \u00e0 l&rsquo;aide d&rsquo;un moteur \u00e9lectrique \u00e0 vitesse r\u00e9glable.<\/p>\n<p>Malgr\u00e9 les apparences, il s&rsquo;agit bien d&rsquo;une exp\u00e9rience d&rsquo;hydrostatique car il n&rsquo;y a pas de mouvement relatif entre les particules d&rsquo;eau et les parois du r\u00e9cipient lorsque le mouvement est \u00e9tabli.<\/p>\n<h3>Comme nous dit la th\u00e9orie :<\/h3>\n<ul>\n<li>La surface libre du liquide en rotation est un parabolo\u00efde de r\u00e9volution qui respecte les conditions d&rsquo;\u00e9quilibre des forces de gravitation, hydrostatique et centrifuge ;<\/li>\n<li>Le volume d&rsquo;eau reste constant durant toute l&rsquo;exp\u00e9rience.<\/li>\n<\/ul>\n<h3>Introduisons maintenant 4 corps \u00e9trangers :<\/h3>\n<p><img loading=\"lazy\" decoding=\"async\" class=\"alignnone wp-image-43\" src=\"http:\/\/haldi-sarl.ch\/wp-content\/uploads\/2016\/02\/image005.jpg\" alt=\"image005\" width=\"424\" height=\"318\" \/><\/p>\n<p>a) : Un corps homog\u00e8ne de masse volumique plus faible que l&rsquo;eau ; Il flotte.<\/p>\n<p>b) : Un corps homog\u00e8ne de masse volumique identique \u00e0 celle de l&rsquo;eau.<\/p>\n<p>c) : Un corps homog\u00e8ne de masse volumique plus grande que celle de l&rsquo;eau\u00a0; Il coule.<\/p>\n<p>d) : Un corps h\u00e9t\u00e9rog\u00e8ne flottant dont le centre de gravit\u00e9 est situ\u00e9 au dessous du centre de pouss\u00e9e.<\/p>\n<p><strong>Nous constatons que\u00a0:<\/strong><\/p>\n<ul>\n<li>le corps a) rejoint l&rsquo;axe de rotation du syst\u00e8me ;<\/li>\n<li>le corps b) garde sa position (\u00e9quilibre indiff\u00e9rent) ;<\/li>\n<li>le corps c) rejoint le fond du r\u00e9cipient et se plaque contre la paroi lat\u00e9rale ;<\/li>\n<li>le corps d) rejoint la paroi lat\u00e9rale en suivant la surface libre du liquide.<\/li>\n<\/ul>\n<p>Par extrapolation au niveau de la terre, cette immense centrifugeuse, nous pouvons montrer que la forme de la surface libre des oc\u00e9ans r\u00e9pond \u00e0 des lois analogues, avec toutefois des conditions diff\u00e9rentes, par exemple:<\/p>\n<ul>\n<li>Les forces de gravitations sont concourantes.<\/li>\n<li>La vitesse de rotation est faible.<\/li>\n<li>Une disproportion des distances.<\/li>\n<\/ul>\n<p><img loading=\"lazy\" decoding=\"async\" class=\"alignnone wp-image-44\" src=\"http:\/\/haldi-sarl.ch\/wp-content\/uploads\/2016\/02\/image007.png\" alt=\"image007\" width=\"352\" height=\"191\" \/><\/p>\n<p>Notre propos ne consiste pas \u00e0 d\u00e9terminer la forme math\u00e9matique de la surface libre des oc\u00e9ans. Dans ce mod\u00e8le, un iceberg peut \u00eatre assimil\u00e9 au corps a) de l&rsquo;exp\u00e9rience. Il rejoindra naturellement l&rsquo;\u00e9quateur puisqu&rsquo;il y a exc\u00e8s de force centrifuge (son centre de gravit\u00e9, point d&rsquo;application des forces centrifuges et gravitationnelles, est situ\u00e9 \u00e0 une distance plus grande de l&rsquo;axe de rotation que son centre de pouss\u00e9e, point d&rsquo;application des forces hydrostatiques).<\/p>\n<p>Rappelons que la fonte de cet iceberg ne modifie pas le niveau de la mer. De m\u00eame, un navire lourdement lest\u00e9, en d\u00e9rive, devrait inexorablement rejoindre un p\u00f4le.<\/p>\n<p>Il est \u00e9vident qu&rsquo;un certain nombre de ph\u00e9nom\u00e8nes naturels, dont l&rsquo;importance est difficile \u00e0 comparer, pourraient s&rsquo;opposer \u00e0 ce comportement, par exemple : vent, courants, viscosit\u00e9 de l&rsquo;eau, mar\u00e9es, convections thermique ou saline, Coriolis, etc&#8230;<\/p>\n<p>Oublions ces ph\u00e9nom\u00e8nes pour un instant.<\/p>\n<p>La th\u00e9orie de la d\u00e9rive des continents est universellement reconnue. En d\u00e9finitive, un continent n&rsquo;est rien d&rsquo;autre qu&rsquo;un corps flottant sur le magma ; son comportement pourrait tr\u00e8s bien correspondre au type a), b) ou d) de l&rsquo;exp\u00e9rience.<\/p>\n<p>Selon le type, son comportement sera diff\u00e9rent\u00a0:<\/p>\n<ul>\n<li>\u00ab\u00a0pied lourd\u00a0\u00bb (c.d.g. plus bas que c.d.p.) tendance \u00e0 rejoindre un p\u00f4le<\/li>\n<li>\u00ab\u00a0t\u00eate lourde\u00a0\u00bb (c.d.g. plus haut que c.d.p.) tendance \u00e0 rejoindre l&rsquo;\u00e9quateur<\/li>\n<\/ul>\n<div class=\"su-spoiler su-spoiler-style-default su-spoiler-icon-plus su-spoiler-closed\" data-scroll-offset=\"0\" data-anchor-in-url=\"no\"><div class=\"su-spoiler-title\" tabindex=\"0\" role=\"button\"><span class=\"su-spoiler-icon\"><\/span>Acronymes et d\u00e9finitions<\/div><div class=\"su-spoiler-content su-u-clearfix su-u-trim\"><div class='et-box et-info'>\n\t\t\t\t\t<div class='et-box-content'>c.d.p. = <u>c<\/u>entre de pouss\u00e9e<\/div><\/div>\n<div class='et-box et-info'>\n\t\t\t\t\t<div class='et-box-content'>c.d.g. = <u>c<\/u>entre de gravit\u00e9<\/div><\/div>\n<div class='et-box et-info'>\n\t\t\t\t\t<div class='et-box-content'>c.d.p. = c.d.g. du volume de car\u00e8ne<\/div><\/div><\/div><\/div>\n<p>En effet, le continent antarctique pourrait correspondre \u00e0 la d\u00e9finition du \u00ab\u00a0pied lourd\u00a0\u00bb car il est surmont\u00e9 d&rsquo;une \u00e9norme masse de glace dont le poids volumique est faible.<\/p>\n<p>Supposons, maintenant, que les positions relatives des continents sont devenues telles que la calotte glaciaire arctique flotte librement sur l&rsquo;oc\u00e9an sans aucun contact avec les autres continents. L&rsquo;absence de contact de la glace avec le continent sous-jacent semble \u00eatre confirm\u00e9e par l&rsquo;exp\u00e9dition du sous-marin am\u00e9ricain qui a rejoint le p\u00f4le nord sous les glaces.<\/p>\n<p>La calotte se trouverait dans la situation du corps a) de l&rsquo;exp\u00e9rience et devrait donc irr\u00e9sistiblement rejoindre l&rsquo;\u00e9quateur.<\/p>\n<p><strong><em>Quelles en seraient les cons\u00e9quences ? Est-ce d\u00e9j\u00e0 arriv\u00e9 ? &#8230;<\/em><\/strong><\/p>\n<p>Id\u00e9e d\u00e9velopp\u00e9e par R. Haldi en mai 1987. Publi\u00e9 dans le bulletin de I&rsquo;ATG en octobre 1987.<\/p>\n","protected":false},"excerpt":{"rendered":"<p>Rotation de liquides et comportement de diff\u00e9rentes masses dans ce liquide Et si c&rsquo;\u00e9tait vrai? La d\u00e9b\u00e2cle de la calotte glaciaire arctique vers l&rsquo;\u00e9quateur est pour demain! Partons d&rsquo;une exp\u00e9rience de rotation de masses liquides. 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